超聲波脈沖在實際介質(zhì)中傳播時將產(chǎn)生衰減，這種衰減通常與頻率有關(guān)。設(shè)有時域脈沖信號f₁(t)，其傅里葉變換為F₁(ω)。穿過介質(zhì)后，相應(yīng)的時域信號為f₂(t)。設(shè)兩信號的持續(xù)時間相同，時間延遲為△t=2t₀，與f₁(t)相比，f₂(t)幅度降低，如圖3-18所示。

f₁(t)和f₂(t)疊加后合成信號的頻譜為

由文獻知，若對每個譜峰的調(diào)幅百分比進行測量，使其結(jié)果與式(3-39)中平方根因子部分(即為調(diào)幅)的極小值與極大值的比值相等，那么，就可確定出頻譜中每個譜峰對應(yīng)頻率處的衰減。

現(xiàn)假設(shè)f₂(t)的幅度減少到第一個脈沖信號f₁(t)幅度的20%，疊加信號的頻譜如圖3-18所示，與圖3-17比較，可以發(fā)現(xiàn)僅僅在極小值的幅值(也就是，調(diào)幅百分比)上發(fā)生了變化。測量得到的結(jié)果與式(3-39)符合得相當(dāng)好。

不同相位的時域信號

設(shè)有與前面所定義的持續(xù)時間、時間延遲相同的入射信號f₁(t)與f₂(t)，兩者相位偏移為常量Φ，如圖3-19所示。

利用式（3-36），疊加信號的頻譜為

該疊加信號的頻譜除了頻率變化Φ/2外，其他都與式（3-37）相同。此時，頻譜的譜峰間距為 ，且譜峰不再出現(xiàn)在的倍數(shù)處，而有

因此，首先測量 (用它可以算出 ),就可以很容易確定出兩信號的相位偏移，即式（3-41）中的 Φ。

為了驗證相位偏移對于疊加信號頻譜的影響，改變第二個矩形脈沖的極性，兩信號之間就存在180°的時域相位偏移，疊加信號的頻譜如圖3-19所示，將之與圖3-17仔細比較后發(fā)現(xiàn)，圖3-19的極大值大約位于圖3-17中極大值間的中間處，表明該頻譜的相位偏移為90°。正如式（3-40）預(yù)測的那樣，該頻譜的相位偏移為時域中兩信號間相位偏移的一半。

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